Гиперъядра представляют удобную лабораторию для изучения слабого барион-барионного взаимодействия и связанного с ним слабого гамильтониана. Процесс, при котором L-гиперон в ядерной среде превращается в нейтрон с выделением энергии в 176 МэВ, служит четким указанием на конверсию s-кварка в d-кварк. Показано, как можно использовать особенности ядерной структуры (часто затрудняющие расчеты, направленные на описание фундаментального двухчастичного взаимодействия LN NN) для определения отдельных компонент эффективного слабого гамильтониана. Хорошо известно, что при удалении из основного состояния ядра ⁹Be одного нейтрона заселяются несколько состояний ядра ⁸Be^*, которые потом распадаются на две a-частицы. Используя этот процесс, можно однозначно идентифицировать конечные состояния остаточного ядра. Благодаря такой особенности ядер ⁹Be и ⁹B можно определить парциальные ширины G^n(p)_aai при эксклюзивном исследовании распадов гиперъядер _L¹⁰ Be и _L¹⁰B. Эти парциальные ширины являются линейными комбинациями всего четырех матричных элементов слабого взаимодействия, поэтому их изучение предоставляет уникальную возможность определить все необходимые матричные элементы слабого взаимодействия и, таким образом, выявить причину трудностей, встречающихся при описании безмезонных распадов гиперъядер. На сверхпроводящем ускорителе ОИЯИ - нуклотроне - имеются выведенные пучки ионов промежуточных энергий. Это открывает новые возможности для проведения гиперъядерных экспериментов. При использовании нового триггера, настроенного на срабатывание от двух a-частиц, будут измерены парциальные ширины Gⁿ_aai (_L¹⁰ Be) и G^p_aai (_L¹⁰ B).

PDF (875 Kb)