УДК 539.12
Спиновая структура ядер в проблеме поиска частиц темной материи: приближение нулевого переданного импульса. Бедняков В. А., Шимковец Ф. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2005. Т. 36, вып. 2. С. 257.
Дан обзор спиновых ядерных матричных элементов, необходимых для вычисления рассеяния слабовзаимодействующих массивных частиц на ядрах. Приведен наиболее полный список усредненных по ядру значений протонного (< S _p > ) и нейтронного спина (< S _n > ), которые вычислены в рамках ряда ядерных моделей. Эти величины позволяют получить оценки вероятности регистрации частиц темной материи за счет спин-зависимого взаимодействия нейтралино с ядрами в различных экспериментах. При этом предполагается, что нейтралино, будучи легчайшими суперсимметричными частицами, представляют собой частицы темной материи.
Табл. 13. Ил. 2. Библиогр.: 43.

УДК [51-72:530.145]+[51-72:541.1}
Молекулярно-динамическое моделирование белков родопсина и преонов: влияние замещения аминокислот, связанного с возникновением заболеваний, на динамику и конформационные изменения. Холмуродов Х. Т. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2005. Т. 36, вып. 2. С. 291.
Молекулярно-динамическое (МД) моделирование выполнено с целью исследования структурных конформаций белков родопсина и преонов. Исследованo влияние замещения аминокислот, связанного с возникновением заболеваний, на динамику и конформационные изменения белков. Для белка родопсина (Rh) выполнены 3-нс МД-вычисления и представлены данные структурных анализов для "темного состояния" Rh. Значения RMSD (среднеквадратичные отклонения) оценены для отдельных структурных спиралей I-VII белка Rh. Анализ и сравнение вычислительных данных RMSD показывают внутримолекулярные относительные смещения спиралей Rh, которые не сходны друг с другом. Спирали I, III и V показывают наибольшие отклонения от исходных структур. Картинки (snapshots) структурных данных строились и сравнивались для исходной и конечной конфигураций. Результаты показывают наибольшие отклонения от исходных положений для спиралей III и V в структуре белка Rh. Эти наибольшие отклонения спиралей отчетливо прослеживаются в цитоплазмическом домене белка; внешняя (extracellular) часть Rh показывает относительно слабое смещение. Было также оценено влияние аминокислотного (мутационного) E134N-замещения на динамику конформационных изменений Rh. Вышеназванное E134N-замещение рассматривается с точки зрения экспериментального изучения как один из главных факторов в механизме функционирования белка Rh. Анализ полученных вычислительных данных и их сравнение указывают на сходность конформационных свойств нормального Rh и белка с E134N-замещением. МД-моделирование также проводилось над тремя моделями человеческого белка преона (human PrP). Оценено влияние болезнетворных мутантов (аминокислотных замещений), связанное с возникновением заболевания Крейцфельдта--Якоба, на динамику и конформационныe изменения PrP. Обнаружено частичное разрушение структуры белка PrP как следствие аминокислотного Glu²⁰⁰Lys-замещения, и представлен механизм данного процесса (структурной неустойчивости) на молекулярном уровне.
Ил. 20. Библиогр.: 101.

УДК 539.172.3
Альфа-распады гиперъядер _L¹⁰ Be и _L¹⁰B на нуклотроне - ключ к разгадке некоторых головоломок в безлептонных процессах. Батусов Ю. А., Лукстиньш Ю., Майлинг Л., Парфенов А. Н. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2005. Т. 36, вып. 2. С. 319.
Гиперъядра представляют удобную лабораторию для изучения слабого барион-барионного взаимодействия и связанного с ним слабого гамильтониана. Процесс, при котором L-гиперон в ядерной среде превращается в нейтрон с выделением энергии в 176 МэВ, служит четким указанием на конверсию s-кварка в d-кварк. Показано, как можно использовать особенности ядерной структуры (часто затрудняющие расчеты, направленные на описание фундаментального двухчастичного взаимодействия LN NN) для определения отдельных компонент эффективного слабого гамильтониана. Хорошо известно, что при удалении из основного состояния ядра ⁹Be одного нейтрона заселяются несколько состояний ядра ⁸Be^*, которые потом распадаются на две a-частицы. Используя этот процесс, можно однозначно идентифицировать конечные состояния остаточного ядра. Благодаря такой особенности ядер ⁹Be и ⁹B можно определить парциальные ширины G^n(p)_aai при эксклюзивном исследовании распадов гиперъядер _L¹⁰ Be и _L¹⁰B. Эти парциальные ширины являются линейными комбинациями всего четырех матричных элементов слабого взаимодействия, поэтому их изучение предоставляет уникальную возможность определить все необходимые матричные элементы слабого взаимодействия и, таким образом, выявить причину трудностей, встречающихся при описании безмезонных распадов гиперъядер. На сверхпроводящем ускорителе ОИЯИ - нуклотроне - имеются выведенные пучки ионов промежуточных энергий. Это открывает новые возможности для проведения гиперъядерных экспериментов. При использовании нового триггера, настроенного на срабатывание от двух a-частиц, будут измерены парциальные ширины Gⁿ_aai (_L¹⁰ Be) и G^p_aai (_L¹⁰ B).
Табл. 10. Ил. 14. Библиогр.: 110.

УДК 539.2
Изучение твердых растворов внедрения переходных металлов с помощью неупругого некогерентного рассеяния нейтронов. Сумин B. B. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2005. Т. 36, вып. 2. С. 358.
Высокопоточный реактор ИБР-2 позволяет измерять локальные колебания (ЛК) p-элементов (O, N, C) в переходных металлах с концентрацией ~ 1 ат. % методом неупругого некогерентного рассеяния нейтронов (ННРН). Большие размеры этих атомов обусловливают сильное отталкивание в междоузельных октаэдрах, что приводит к сильному искажению кристаллической решетки металла на месте внедрения, появлению отщепленных локальных колебаний металлических атомов - ближайших соседей атомов внедрения, кластеризации атомов внедрения и другим явлениям, характерным скорее для радиационных дефектов, чем для примеси водорода, изученной ранее. Взаимодействие p-атомов внедрения и атомов замещения также сильно отличается от аналогичного взаимодействия атомов замещения с водородом. Локальные колебания p-элементов практически не меняют свое положение и ширину при взаимодействии с подразмерными атомами замещения, т. е. при преимущественно деформационном взаимодействии. Чисто химическое взаимодействие p-элементов с легирующими элементами замещения удалось наблюдать только в твердых растворах Fe-Cr-N. Предложена модель, позволяющая оценить вклад деформационного взаимодействия в изменение ЛК атомов внедрения при образовании комплекса дефектов. Эта модель учитывает релаксацию решетки на месте внедрения и позволяет объяснить результаты, полученные ранее методом ННРН.
Табл. 8. Ил. 23. Библиогр.: 65.

УДК 539.172.8
Изотопические изменения в мультифрагментации ядер. Весельский М. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2005. Т. 36, вып. 2. С. 400.
Представлен обзор последних достижений в изучении мультифрагментации ядер. Особое внимание уделяется исследованию изотопических зависимостей при ядерной мультифрагментации и возможности извлечения физической информации, относящейся к уравнению состояния ядра. Описываются подходящие экспериментальные методы идентификации изотопов. Изотопический состав фрагментов используется для определения величин термодинамических наблюдаемых системы, подвергаемой мультифрагментации, а именно температуры и химических потенциалов. Проводится анализ различных методов извлечения термодинамических переменных. Представлен обзор методов термометрии изотопов, исследующих чувствительность различных отношений выходов к температуре. Экспоненциальный скейлинг относительного изотопического состава из реакций с различным содержанием нейтронов, называемый изоскейлингом, используется для исследования поведения изоспиновых степеней свободы системы. Наконец, обсуждаются уравнение состояния ядра и изоспиново-асимметричный фазовый переход жидкость-газ в ядерной материи.
Ил. 25. Библиогр.: 68.

УДК 539.172
Образование и роль ядер ⁸Be при фрагментации легких ядер. Лепехин Ф. Г. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2005. Т. 36, вып. 2. С. 436.
В процессах кластеризации ядерного вещества в легких ядрах особая роль принадлежит ядру ⁸Be. Через это состояние образуется заметная доля a-частиц - фрагментов всех релятивистских ядер. В обзоре основное внимание уделено экспериментальным особенностям выделения ядер ⁸Be при фрагментации релятивистского ядра ¹⁰B как легчайшего ядра, в котором этот кластер может образоваться. Рассчитаны вероятности образования ядер ⁸Be при фрагментации релятивистских ядер ¹⁰B, ¹²C, ¹⁶O и проведено сравнение этих расчетов с экспериментом. Показано, что мы, в основном, правильно понимаем механизм образования этого кластера при фрагментации релятивистских ядер, так как расчеты, проведенные на основе этих представлений, подтверждаются экспериментом.
Табл. 2. Ил. 6. Библиогр.: 47.