УДК 539.172.01
Экспериментальные проявления эффекта предполагаемого разрыва куперовских пар нуклонов в ядрах различных типов. Суховой А. M., Хитров В. А. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2005. Т. 36, вып. 4. С. 697.
Из сопоставления абсолютных интенсивностей индивидуальных двухквантовых каскадов с известными интенсивностями их же первичных и вторичных переходов захвата тепловых нейтронов определена каскадная и полная заселяемости до ~100 уровней каждого из ядер: ⁴⁰K, ⁶⁰Co, ⁷⁴Ge, ¹¹⁴Cd, ¹¹⁸Sn, ¹²⁴Te, ^137,138Ba, ¹⁵⁰Sm, ^156,158Gd, ¹⁶⁵Dy, ¹⁶⁸Er, ¹⁷⁵Yb, ¹⁸¹Hf, ^{183,184,185,187}W, ¹⁹⁶Pt и ²⁰⁰Hg. Эти экспериментальные результаты, а также интенсивности двухквантовых каскадов на низколежащие уровни для тех же ядер воспроизведены с максимальной точностью при использовании в расчете плотности уровней с ярко выраженной ''ступенчатой'' структурой. При этом радиационные силовые функции первичных переходов разрядки компаунд-состояний указанных ядер на уровни в области такой структуры существенно усилены по сравнению с силовыми функциями гамма-переходов на выше- и нижележащие уровни. А заселяемости уровней ядер с любой четностью нуклонов ниже 3-5 МэВ могут быть воспроизведены только при учете существенного локального увеличения радиационных силовых функций вторичных переходов на уровни вблизи точек излома в энергетической зависимости плотности уровней и довольно значительного уменьшения радиационныx силовыx функций гамма-переходов на нижележащие состояния ядра. Одновременное сильное локальное изменение как плотности уровней, так и радиационных силовых функций всех каскадных гамма-переходов в небольшой области возбуждения ядра соответствует определению фазового перехода второго рода.
Табл. 1. Ил. 12. Библиогр.: 26.

УДК 539.173
Многомерный стохастический подход к динамике деления возбужденных ядер. Адеев Г. Д., Карпов А. В., Надточий П. Н., Ванин Д. В. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2005. Т. 36, вып. 4. С. 732.
Обсуждаются результаты расчетов массово-энергетического, зарядового и углового распределений осколков деления возбужденных ядер, полученные в течение последних пяти лет. Расчеты выполнены в рамках стохастического подхода к динамике деления, основанного на многомерном уравнении Ланжевена, и проведены в широком интервале параметров делимости и энергий возбуждения составных ядер. Для расчета потенциальной энергии и параметра плотности уровней использовалась согласованным способом температурно-зависимая модель жидкой капли, учитывающая конечность радиуса действия ядерных сил и диффузность поверхности ядра. Для описания диссипации коллективного движения использовался модифицированный однотельный механизм вязкости с коэффициентом редукции для формулы ''стены''. Испарение легких предразрывных частиц учитывалось на основе статистической модели, объединенной с ланжевеновской динамикой. Проведенные расчеты в многомерной ланжевеновской динамике хорошо воспроизводят все характеристики экспериментально наблюдаемых распределений осколков деления и множественности предделительных нейтронов в зависимости от параметров составного ядра. Для одновременного воспроизведения массово-энергетического распределения осколков деления и множественности предделительных нейтронов коэффициент редукции должен быть уменьшен по крайней мере в два раза по сравнению с полной однотельной вязкостью. В обзоре обсуждаются задачи, решение которых необходимо для дальнейшего развития многомерного стохастического подхода к динамике деления.
Табл. 4. Ил. 25. Библиогр.: 219.

УДК 539.17
Потенциальная теория кластерного фоторасщепления легких ядер. Буркова Н. А., Жаксыбекова К. А., Жусупов М. А. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2005. Т. 36, вып. 4. С. 821.
На основе развиваемой авторами потенциальной теории кластерного фоторасщепления легких ядер детально обсуждаются характеристики двухчастичных процессов A(g, a)b на ядрах ⁶Li, ⁷Li и ⁹Be в области энергий от порога до E_g~100 МэВ. Основными моментами теории являются использование для ядер волновых функций потенциальной кластерной модели - anp, at и 2an, а также корректный учет взаимодействия частиц в конечном состоянии. На примере ядер ⁶Li и ⁹Be продемонстрирована возможность перехода от трехтельных волновых функций в различные кластерные каналы. В рамках этой теории рассмотрены также реакции радиационного захвата ad ® ⁶Li g и ⁷Li d ® ⁹Be g. Анализ характеристик процессов проведен практически на микроскопическом уровне: особенности полных сечений, энергетических и угловых распределений, асимметрии и поляризации частиц связываются с энергетической и угловой зависимостью амплитуд мультипольных и парциальных переходов и их интерференцией, с узловой структурой волновых функций кластерной модели, с резонансами в рассеянии частиц и т. д. Показано, что теория не только воспроизводит практически все наблюдаемые характеристики, но и позволяет делать успешные предсказания.
Табл. 6. Ил. 43. Библиогр.: 100.

УДК 539.172.3 + 539.171.12
Супермультиплетная потенциальная модель взаимодействия легчайших кластеров и единое описание различных ядерных реакций. Неудачин В. Г., Стружко Б. Г., Лебедев В. М. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2005. Т. 36, вып. 4. С. 889.
В рассматриваемой супермультиплетной потенциальной модели нами были ранее введены фазы d_L^[f](E) рассеяния легчайших кластеров A + B, которые существенно зависят от значения орбитальной схемы Юнга [f] и определяются по данным поляризационных экспериментов. Через эти фазы выражены дифференциальные сечения рассеяния с переворотом спин-изоспина дейтронов в синглет и проанализирован широкий спектр данных по эксперименту d + t ® d_s + t ((nn_s + h) (h³He) в области E_лаб~20-40 МэВ и пока бедные данные d + d ® d_s + d_s ((nn_s) + (pp)_s. В частности, обсуждаются методы, как, например, из трехчастичного континуума t + p + n извлечь вклад состояния t + d_s. В итоге экспериментальные результаты хорошо подтверждают теорию, основой для которой служит большое различие мощности у потенциалов V_L^[41](R) и V_L^[32](R), V_L^[4](R) и V_L^[22](R) соответственно. На этой же базе находят простое физическое объяснение данные фотоядерных реакций d + t® ⁵He + g, ⁴He + g ®t + p (вместе с реакцией перезарядки t + p®h + n) и ⁴He + g ® d + d. Наконец, предсказывается целый ряд трехкластерных околопороговых состояний типа s³p⁴[f] = [331](t + t + p), s³p⁵[f] = [332](h + t + d) и т. д., которые вполне могут наблюдаться в различных ядерных реакциях.
Табл. 2. Ил. 12. Библиогр.: 114.