Спектры пентакварков, обнаруженных в ряде недавних экспериментов, рассчитаны в топологических солитонных моделях, и проведено их сравнение с предсказаниями упрощенной кварковой модели. Результаты расчетов в киральных солитонных моделях зависят в определенной степени от схемы SU(3)-квантования: жесткий ротатор, мягкий ротатор или модель связанного состояния. Отмечено подобие спектров пентакварковых резонансов в кварковых моделях и в киральных солитонных моделях, хотя имеют место также определенные различия, которые требуют осторожной интерпретации. В частности, для воспроизведения спектра пентакварков, полученного в солитонных моделях, в терминах модели кварков требуется существенная зависимость эффективной массы странного антикварка от SU(3)-мультиплета, к которому относится пентакварк. Требуется также определенная разность масс "плохого" и "хорошего" дикварков в качественном согласии со сделанными ранее оценками. Партнеры экзотических состояний с отличными от минимального значениями спина, принадлежащие высшим SU(3)-мультиплетам, имеют массу, намного превышающую массу состояний с минимальным значением спина, и это может быть критическим отличием от простых кварковых моделей. Оценены также энергии возбуждения антифлейворов для мультибарионов (гиперъядер) и приведены энергии связи тета-гиперъядер и гиперъядер с квантовыми числами антишарм и антибьюти для небольших значений барионных чисел. Отмечен ряд слабых мест в существующей в литературе аргументации против применимости как всего кирального солитонного подхода, так и используемых схем квантования для описания пентакварков.

PDF (482 Кб)